135번째 줄:
135번째 줄:
== 참고 문헌 ==
== 참고 문헌 ==
{{각주}}
{{각주}}
* {{citation
| language = en
| last = Mureşan | first = Marian
| isbn = 978-0-387-78932-3
| location = Berlin
| page = 85
| publisher = Springer
| title = A Concrete Approach to Classical Analysis
| url = http://books.google.com/books?id=5iK9OX9z014C&pg=PA85
| year = 2008}}.
* {{citation
| language = de
| last1 = Pólya | first1 = George | author1-link = George Pólya
| last2 = Szegő | first2 = Gábor | author2-link = Gábor Szegő
| location = Berlin
| publisher = Springer
| title = Aufgaben und Lehrsätze aus der Analysis
| volume = I
| year = 1925}}.
G. M. Fichtenholz: Rachunek różniczkowy i całkowy. Wyd. dwunaste. T. 1. Warszawa: Wydawnictwo Naukowe PWN, 2002, s. 55-56. ISBN 83-01-02175-6.
== 같이 보기 ==
== 같이 보기 ==
해석학 에서, 슈톨츠-체사로 정리 (영어 : Stolz–Cesàro theorem )는 수열 이 수렴 할 충분조건을 제시하는 정리이다. 체사로 평균 의 일반화로 볼 수 있다. 또한 이는 로피탈의 정리 의 이산적인 형태로 볼 수 있는데, 도함수 의 개념 대신 계차수열 의 개념을 사용한다.
내용
두 실수열
(
a
n
)
n
∈
N
{\displaystyle (a_{n})_{n\in \mathbb {N} }}
,
(
b
n
)
n
∈
N
{\displaystyle (b_{n})_{n\in \mathbb {N} }}
이 세 조건
lim
n
→
∞
b
n
=
0
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }b_{n}=0}
이며
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
은 순단조수열
lim
n
→
∞
b
n
=
+
∞
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }b_{n}=+\infty }
이며
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
은 순증가수열 [1]
lim
n
→
∞
b
n
=
−
∞
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }b_{n}=-\infty }
이며
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
은 순감소수열
중 하나를 만족하고, 계차수열
Δ
a
n
=
a
n
+
1
−
a
n
,
Δ
b
n
=
b
n
+
1
−
b
n
{\displaystyle \Delta a_{n}=a_{n+1}-a_{n},\ \Delta b_{n}=b_{n+1}-b_{n}}
의 비의 극한
lim
n
→
∞
Δ
a
n
Δ
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}=\ell }
이 존재하면, 두 수열의 비의 극한도 같은 값으로 존재한다.
lim
n
→
∞
a
n
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{n}}{b_{n}}}=\ell }
예
예1
슈톨츠-체사로 정리를 이용하여 다음과 같은 극한을 계산할 수 있다.
lim
n
→
∞
1
+
2
+
⋯
+
n
n
3
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {{\sqrt {1}}+{\sqrt {2}}+\cdots +{\sqrt {n}}}{\sqrt {n^{3}}}}}
분모 수열은 정리의 두 번째 전제를 만족한다.
n
3
{\displaystyle {\sqrt {n^{3}}}}
은 순증가수열이다.
lim
n
→
∞
n
3
=
+
∞
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\sqrt {n^{3}}}=+\infty }
분자와 분모의 계차수열은 각각 다음과 같다.
Δ
a
n
−
1
=
n
{\displaystyle \Delta a_{n-1}={\sqrt {n}}}
Δ
b
n
−
1
=
n
3
−
(
n
−
1
)
3
{\displaystyle \Delta b_{n-1}={\sqrt {n^{3}}}-{\sqrt {(n-1)^{3}}}}
정리에 의해 원래의 극한은 계차수열의 비의 극한과 같다.
lim
n
→
∞
1
+
2
+
⋯
+
n
n
3
=
lim
n
→
∞
n
n
3
−
(
n
−
1
)
3
=
lim
n
→
∞
n
(
n
−
n
−
1
)
(
n
+
n
(
n
−
1
)
+
n
−
1
)
=
lim
n
→
∞
n
(
n
+
n
−
1
)
2
n
−
1
+
n
(
n
−
1
)
=
lim
n
→
∞
1
+
1
−
1
n
2
−
1
n
+
1
−
1
n
=
1
+
1
2
−
0
+
1
=
2
3
{\displaystyle {\begin{aligned}\lim _{n\to \infty }{\frac {{\sqrt {1}}+{\sqrt {2}}+\cdots +{\sqrt {n}}}{\sqrt {n^{3}}}}&=\lim _{n\to \infty }{\frac {\sqrt {n}}{{\sqrt {n^{3}}}-{\sqrt {(n-1)^{3}}}}}\\&=\lim _{n\to \infty }{\frac {\sqrt {n}}{({\sqrt {n}}-{\sqrt {n-1}})(n+{\sqrt {n(n-1)}}+n-1)}}\\&=\lim _{n\to \infty }{\frac {{\sqrt {n}}({\sqrt {n}}+{\sqrt {n-1}})}{2n-1+{\sqrt {n(n-1)}}}}\\&=\lim _{n\to \infty }{\frac {1+{\sqrt {1-{\frac {1}{n}}}}}{2-{\frac {1}{n}}+{\sqrt {1-{\frac {1}{n}}}}}}\\&={\frac {1+1}{2-0+1}}={\frac {2}{3}}\end{aligned}}}
예2
a
n
→
e
{\displaystyle a_{n}\to e}
일 때, 다음의 극한도 정리의 전제(
e
n
→
+
∞
,
e
n
+
1
>
e
n
{\displaystyle e^{n}\to +\infty ,\ e^{n+1}>e^{n}}
)를 만족하기에 쉽게 구할 수 있다.
lim
n
→
∞
a
1
+
e
a
2
+
e
2
a
3
+
⋯
+
e
n
−
1
a
n
e
n
=
lim
n
→
∞
e
n
a
n
+
1
e
n
(
e
−
1
)
=
lim
n
→
∞
a
n
+
1
e
−
1
=
e
e
−
1
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{1}+ea_{2}+e^{2}a_{3}+\cdots +e^{n-1}a_{n}}{e^{n}}}=\lim _{n\to \infty }{\frac {e^{n}a_{n+1}}{e^{n}(e-1)}}=\lim _{n\to \infty }{\frac {a_{n+1}}{e-1}}={\frac {e}{e-1}}}
증명
다음은 두 번째 조건에 관한 정리의 증명이다.
lim
n
→
∞
Δ
a
n
Δ
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}=\ell }
임에 따라, 임의의
ϵ
>
0
{\displaystyle \epsilon >0}
에 대해 모든 자연수
n
≥
N
{\displaystyle n\geq N}
(
N
{\displaystyle N}
은 어떤 큰 자연수)에 대하여,
|
Δ
a
n
Δ
b
n
−
ℓ
|
<
ϵ
{\displaystyle \left|{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}-\ell \right|<\epsilon }
, 즉
|
Δ
a
n
−
ℓ
Δ
b
n
|
<
ϵ
Δ
b
n
{\displaystyle |\Delta a_{n}-\ell \Delta b_{n}|<\epsilon \Delta b_{n}}
이 성립한다. 따라서
a
n
b
n
−
ℓ
=
a
n
−
ℓ
b
n
b
n
=
a
N
+
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
a
k
−
ℓ
(
b
N
+
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
)
b
N
+
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
=
a
N
−
ℓ
b
N
+
∑
k
=
N
n
−
1
(
Δ
a
k
−
ℓ
Δ
b
k
)
b
N
+
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
=
a
N
−
ℓ
b
N
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
+
∑
k
=
N
n
−
1
(
Δ
a
k
−
ℓ
Δ
b
k
)
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
b
N
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
+
1
=
s
+
t
u
+
1
{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {a_{n}}{b_{n}}}-\ell &={\frac {a_{n}-\ell b_{n}}{b_{n}}}\\&={\frac {a_{N}+\sum _{k=N}^{n-1}\Delta a_{k}-\ell (b_{N}+\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k})}{b_{N}+\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}\\&={\frac {a_{N}-\ell b_{N}+\sum _{k=N}^{n-1}(\Delta a_{k}-\ell \Delta b_{k})}{b_{N}+\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}\\&={\frac {{\frac {a_{N}-\ell b_{N}}{\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}+{\frac {\sum _{k=N}^{n-1}(\Delta a_{k}-\ell \Delta b_{k})}{\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}}{{\frac {b_{N}}{\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}+1}}={\frac {s+t}{u+1}}\\\end{aligned}}}
여기서
s
,
t
,
u
{\displaystyle s,t,u}
는 각 위치의 항들을 간략히 쓴 것이다.
s
,
t
,
u
{\displaystyle s,t,u}
는 0으로 수렴한다.
t
{\displaystyle t}
에 대해서만 설명하자면,
|
t
|
≤
∑
k
=
N
n
−
1
|
Δ
a
k
−
ℓ
Δ
b
k
|
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
<
ϵ
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
∑
k
=
N
n
−
1
Δ
b
k
=
ϵ
{\displaystyle |t|\leq {\frac {\sum _{k=N}^{n-1}|\Delta a_{k}-\ell \Delta b_{k}|}{\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}<{\frac {\epsilon \sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}{\sum _{k=N}^{n-1}\Delta b_{k}}}=\epsilon }
고로
a
n
b
n
{\displaystyle {\frac {a_{n}}{b_{n}}}}
은
ℓ
{\displaystyle \ell }
로 수렴한다.
lim
n
→
∞
a
n
b
n
=
ℓ
+
lim
n
→
∞
s
+
t
u
+
1
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{n}}{b_{n}}}=\ell +\lim _{n\to \infty }{\frac {s+t}{u+1}}=\ell }
역
정리의 역은 일반적으로 성립하지 않는다. 두 수열
(
a
n
)
=
(
10
,
10
,
100
,
100
,
1000
,
1000
,
…
)
{\displaystyle (a_{n})=(10,10,100,100,1000,1000,\ldots )}
(
b
n
)
=
(
10
,
11
,
100
,
101
,
1000
,
1001
,
…
)
{\displaystyle (b_{n})=(10,11,100,101,1000,1001,\ldots )}
에 대해,
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
은 양의 무한대로 발산하는 순증가수열이고,
a
n
b
n
→
1
{\displaystyle {\frac {a_{n}}{b_{n}}}\to 1}
이지만,
Δ
a
n
Δ
b
n
{\displaystyle {\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}}
의 극한은 존재하지 않는다.
하지만 첫 번째 조건에 대한 부분적 역인 다음 명제는 참이다.
두 실수열
(
a
n
)
{\displaystyle (a_{n})}
과
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
이 세 조건
(
b
n
Δ
b
n
)
{\displaystyle \left({b_{n} \over \Delta b_{n}}\right)}
은 유계이다.
b
n
≠
0
,
Δ
b
n
≠
0
,
∀
n
{\displaystyle b_{n}\neq 0,\ \Delta b_{n}\neq 0,\ \forall n}
lim
n
→
∞
a
n
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{n}}{b_{n}}}=\ell }
모두를 만족하면,
lim
n
→
∞
Δ
a
n
Δ
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}=\ell }
이다.
관련 명제
루트
슈톨츠-체사로 정리의 한 가지 변형은 다음과 같다.
두 실수열
(
a
n
)
{\displaystyle (a_{n})}
,
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
이 두 조건
a
n
>
0
,
b
n
>
0
,
∀
n
{\displaystyle a_{n}>0,\ b_{n}>0,\ \forall n}
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
은 양의 무한대로 발산하는 순증가수열이다.
lim
n
→
∞
a
n
+
1
a
n
b
n
+
1
−
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\sqrt[{b_{n+1}-b_{n}}]{\frac {a_{n+1}}{a_{n}}}}=\ell }
모두를 만족하면
lim
n
→
∞
a
n
b
n
=
ℓ
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\sqrt[{b_{n}}]{a_{n}}}=\ell }
이다.
일반화
슈톨츠-체사로 정리의 일반화된 형식은 다음과 같다.[2]
두 실수열
(
a
n
)
{\displaystyle (a_{n})}
,
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
에 관하여,
(
b
n
)
{\displaystyle (b_{n})}
이 양의 무한대로 발산하는 순증가수열이면 다음이 성립한다.
lim inf
n
→
∞
Δ
a
n
Δ
b
n
≤
lim inf
n
→
∞
a
n
b
n
≤
lim sup
n
→
∞
a
n
b
n
≤
lim sup
n
→
∞
Δ
a
n
Δ
b
n
{\displaystyle \liminf _{n\to \infty }{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}\leq \liminf _{n\to \infty }{\frac {a_{n}}{b_{n}}}\leq \limsup _{n\to \infty }{\frac {a_{n}}{b_{n}}}\leq \limsup _{n\to \infty }{\frac {\Delta a_{n}}{\Delta b_{n}}}}
평균의 극한
이 정리를 응용하여 몇몇 평균 의 극한에 대한 명제를 증명할 수 있다. 일반적으로
a
{\displaystyle a}
로 수렴하는 수열
(
a
n
)
{\displaystyle (a_{n})}
에 대해 다음이 성립한다.
산술 평균 의 극한
lim
n
→
∞
a
1
+
a
2
+
⋯
+
a
n
n
=
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{1}+a_{2}+\cdots +a_{n}}{n}}=a}
이를 일반화 한 가중 산술 평균 의 극한도
a
{\displaystyle a}
로 같다. 다만, 이는 가중값의 총합이 무한대로 발산하는 것을 전제로 한다(
w
1
+
w
2
+
⋯
+
w
n
→
+
∞
{\displaystyle w_{1}+w_{2}+\cdots +w_{n}\to +\infty }
).
lim
n
→
∞
a
1
w
1
+
a
2
w
2
+
⋯
+
a
n
w
n
w
1
+
w
2
+
⋯
+
w
n
=
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {a_{1}w_{1}+a_{2}w_{2}+\cdots +a_{n}w_{n}}{w_{1}+w_{2}+\cdots +w_{n}}}=a}
조화 평균 의 극한
lim
n
→
∞
n
1
a
1
+
1
a
2
+
⋯
+
1
a
n
=
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\frac {n}{{\frac {1}{a_{1}}}+{\frac {1}{a_{2}}}+\cdots +{\frac {1}{a_{n}}}}}=a}
산술-기하 평균 부등식 , 샌드위치 정리 , 그리고 위에 적힌 산술 평균과 기하 평균에 대한 명제에 따라, 기하 평균 의 극한도
a
{\displaystyle a}
라는 것을 보일 수 있다.
멱평균 , 가중 멱평균 , 일반화된 f-평균 의 극한도
a
{\displaystyle a}
를 값으로 한다. (각 전제조건은 아래에 쓰여있다.)
lim
n
→
∞
a
1
p
+
a
2
p
+
⋯
+
a
n
p
n
p
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\sqrt[{p}]{\frac {a_{1}^{p}+a_{2}^{p}+\cdots +a_{n}^{p}}{n}}}a}
단,
p
≠
0
{\displaystyle p\neq 0}
.
lim
n
→
∞
w
1
a
1
p
+
w
2
a
2
p
+
⋯
+
w
n
a
n
p
n
p
=
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }{\sqrt[{p}]{\frac {w_{1}a_{1}^{p}+w_{2}a_{2}^{p}+\cdots +w_{n}a_{n}^{p}}{n}}}=a}
단,
w
1
+
w
2
+
⋯
+
w
n
→
+
∞
{\displaystyle w_{1}+w_{2}+\cdots +w_{n}\to +\infty }
.
lim
n
→
∞
f
(
−
1
)
(
f
(
a
1
)
+
f
(
a
2
)
+
⋯
+
f
(
a
n
)
n
)
=
a
{\displaystyle \lim _{n\to \infty }f^{(}-1)({\frac {f(a_{1})+f(a_{2})+\cdots +f(a_{n})}{n}})=a}
, 단
f
{\displaystyle f}
는 가역 연속함수 .
다른 응용
역사
오스트리아 의 수학자 오토 슈톨츠 (독일어 : Otto Stolz )[3] 와 이탈리아 의 수학자 에르네스토 체사로 (이탈리아어 : Ernesto Cesàro )[4] 가 제시하였다.
참고 문헌
G. M. Fichtenholz: Rachunek różniczkowy i całkowy. Wyd. dwunaste. T. 1. Warszawa: Wydawnictwo Naukowe PWN, 2002, s. 55-56. ISBN 83-01-02175-6 .
같이 보기
바깥 고리