킬링 벡터장

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리만 기하학에서, 킬링 벡터장(Killing vector場, 영어: Killing vector field)은 주어진 리만 다양체등거리 변환의 무한소 생성원인 벡터장이다.[1]:214, 부록 C 즉, 리만 다양체의 대칭을 나타낸다. 킬링 벡터들은 리 대수를 이루며, 이는 다양체의 등거리 변환군의 리 대수로 생각할 수 있다.

정의[편집]

킬링 벡터장[편집]

일반화 리만 다양체 이 주어졌다고 하자. 그렇다면, 임의의 벡터장 에 대하여, 리 미분

을 정의할 수 있다. 이는 (0,2)-텐서장들의 벡터 공간 위의 선형 변환을 정의한다.

만약

이 성립한다면, 킬링 벡터장 이라고 한다. 보다 추상적으로, 킬링 벡터장들의 벡터 공간선형 변환

이다. 즉, 두 킬링 벡터장들의 합은 킬링 벡터장이며, 킬링 벡터장들의 상수 스칼라와의 곱 역시 킬링 벡터장이다.

을 국소 좌표계로 쓰면 다음과 같다.[2]:§3.3, (3.10)

여기서 공변 미분이다. 즉, 킬링 벡터장의 조건은 공변 상수 벡터장의 조건()을 약화시킨 것이다.

등거리 변환들은 (유한 차원) 리 군

을 이루며, 킬링 벡터장들은 등거리 변환군의 리 대수 를 이룬다.

킬링 지평선[편집]

일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장 가 주어졌을 때, 부분 집합 킬링 지평선(Killing地平線, 영어: Killing horizon)이라고 한다.[2]:§3.3 이는 일반적으로 특이점을 가져 다양체가 아닐 수 있다.

성질[편집]

정의에 따라, 모든 킬링 벡터장은 등각 벡터장이다.

리 대수 구조[편집]

일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장들의 벡터 공간은 리 대수를 이룬다. 즉, 두 킬링 벡터장의 리 괄호 역시 킬링 벡터장이다. 같은 차원과 부호수를 갖는 두 일반화 리만 다양체 , 에 대하여, 표준적으로

이다.

개의 연결 성분을 갖는, 차원의 일반화 리만 다양체의 킬링 리 대수의 차원은 이하이다.[3]:443, §C.3 (이 상한은 예를 들어 유클리드 공간·초구·쌍곡 공간·민코프스키 공간·더 시터르 공간·반 더 시터르 공간 및 이들의 분리합집합에 의하여 포화된다.)

위상 수학적 성질[편집]

콤팩트 리만 다양체 에 대하여, 다음이 성립한다.

  • 만약 리치 곡률 텐서음의 정부호 이차 형식이라면, 킬링 벡터장은 0 밖에 없다.
  • 만약 모든 단면 곡률이 양수이며, 의 차원이 짝수라면, 모든 킬링 벡터장은 항상 0을 갖는다. (즉, 임의의 킬링 벡터장 에 대하여, 이 존재한다.

조화 함수와의 관계[편집]

일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장 발산은 0이다.

유도:

의 2차 공변 미분은 다음과 같이 리만 곡률 텐서에 비례한다.[3]:442, (C.3.6)

유도:

리만 곡률 텐서의 정의에 따라

이다. 킬링 벡터장의 정의에 따라

이다. 이제, 양변에 에 대한 순환에 대하여 대칭화하면,

이다. 따라서,

이다.

특히, 라플라스-벨트라미 연산자는 다음과 같이 리치 곡률 텐서에 비례한다.[3]:443, (C.3.9)

특히, 아인슈타인 방정식의 진공해의 경우 이며, 라플라스-벨트라미 연산자는 0이다. 물리학적으로, 이는 가 진공 맥스웰 방정식을 만족시키는 것을 의미하며, 또한 로렌츠 게이지 조건 역시 자동적으로 만족시킨다. 이 사실을 통해 아인슈타인-맥스웰 계의 일부 해를 구할 수 있다.[4]

측지선에 대한 물리량의 보존[편집]

일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장 측지선

이 주어졌다고 하자. 그렇다면, 다음이 성립한다.

즉, 킬링 벡터장 가 주어졌을 때, 속력과 킬링 벡터장의 내적 측지선을 따라 변하지 않는 물리량이다.

유도:

벡터장

인 임의의 벡터장이라고 하자. (만약 단사 함수가 아니라면, 이는 조각별로 정의하면 된다.)

측지선은 측지선 방정식

을 만족시키므로, 킬링 벡터장의 정의에 의하여

이다.

마찬가지로, 일반 상대성 이론에서는 뇌터 정리에 따라 각 킬링 벡터장에 대응하는 보존 법칙이 존재한다. 구체적으로, 에너지-운동량 텐서 를 생각할 때,

이므로, 임의의 벡터장 에 대하여

이다. 따라서, 만약 가 킬링 벡터장이라면 는 공변 보존류이다.

표면 중력[편집]

킬링 지평선의 경우, 대응하는 표면 중력을 정의할 수 있다.

구체적으로, 일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장 가 주어졌을 때, 항상 다음 조건을 만족시키는 함수

가 존재하며, 이 를 킬링 지평선 표면 중력이라고 한다.

이 등식은 다음과 같이 쓸 수도 있다.

위 등식의 좌변은 일종의 "가속도"이므로, 를 일종의 "중력장"으로 해석할 수 있다.

일부 경우, 는 사실 킬링 지평선 위의 상수 함수임을 보일 수 있다.[2]:§3.3

  • 킬링 지평선이 (민코프스키 공간의 와 같이) 서로 교차하는 두 잎으로 구성되어 있을 때
  • 우세 에너지 조건이 성립할 경우

킬링 지평선 근처의 기하[편집]

차원 로런츠 다양체 의 킬링 벡터장 가 주어졌다고 하자. 또한, 에서 시간꼴 벡터장이라고 하자 (즉, ). 그렇다면, 다음과 같은 꼴의 국소 좌표계 를 정의할 수 있다.

여기서 양의 정부호 이차 형식이며, 이며, 또한 에만 의존하고, 에 의존하지 않는다. 이 경우, 궤도 공간 계량(軌道空間計量, 영어: orbit-space metric)이라고 한다.

일반화[편집]

킬링 벡터장의 개념을, 접다발 대신 다른 벡터 다발단면에 대하여 일반화할 수 있다.

킬링 텐서장과 킬링 스피너장[편집]

유사하게 킬링 텐서 및 킬링 스피너장을 정의할 수 있다. 예를 들어, 킬링 2-텐서장 는 다음을 만족한다.

정칙 킬링 벡터장[편집]

켈러 다양체리만 구조와 더불어 복소 구조를 갖춘다. 따라서, 켈러 다양체의 대칭은 복소 구조를 보존시키는 특수한 킬링 벡터장에 의하여 주어진다. 이를 정칙 킬링 벡터장(正則Killing vector場, 영어: holomorphic Killing vector field)라고 한다.[5]:239–244[6]:266–270 켈러 다양체의 접다발 정칙적 부분 과 반정칙적 부분 으로 나뉜다. 정칙 킬링 벡터장은 의 단면이다.

가 켈러 다양체 위의 정칙 킬링 벡터장이라고 하자. 그렇다면 킬링 방정식은 다음과 같다.

이에 따라, 는 국소적으로 다음과 같이 나타낼 수 있다.

여기서 킬링 퍼텐셜(영어: Killing potential)이라고 불리는, 국소적으로 정의된 실수 함수다. 이는 운동량 사상의 한 예로 볼 수 있다.

[편집]

공변 상수 벡터장 (즉, 인 벡터장 )은 정의에 따라 킬링 벡터장이다.

일반화 리만 다양체 의 킬링 벡터장 및 국소 좌표계 이 주어졌으며, 계량 텐서 의 성분이 에 의존하지 않는다고 하자.

그렇다면, 벡터장

은 킬링 벡터장이다.

유도:

벡터장

이 주어졌을 때,

이다. 그렇다면,

이다.

슈바르츠실트 계량[편집]

차원 시공간의 슈바르츠실트 계량

에서, 는 킬링 벡터이며, 이는 시간 변화에 대한 대칭에 대응한다. 이에 대한 킬링 벡터는

이 되는 곳, 즉 이며, 이는 (일반) 사건 지평선과 일치한다.

이 밖에도, 슈바르츠실트 계량은 대칭에 대응하는 킬링 벡터들을 갖는다.

커 계량[편집]

마찬가지로, 3+1차원 커 계량

은 두 킬링 벡터

를 가지며, 이는 각각 시간 변화에 대한 대칭과 블랙홀의 회전에 대한 대칭에 대응한다.

전자에 대응하는 킬링 지평선은

의 두 해에 위치한다. 이는 2차 방정식이므로 두 해를 갖는데, 더 안쪽의 킬링 지평선은 사건 지평선이며, 더 바깥쪽의 킬링 지평선은 작용권의 경계이다.

민코프스키 공간[편집]

2차원 민코프스키 공간

에서, 킬링 벡터장

를 생각하자.[2]:(3.11) 이는

이므로 킬링 벡터장을 이룬다. 이 경우, 킬링 지평선은

인데, 이는 에서 매끄럽지 않다.

역사[편집]

빌헬름 킬링이 1892년에 도입하였다.[7]:167, §10

킬링은 킬링 벡터장의 조건에 대하여 특별한 이름을 붙이지 않았으나, 이후 1926년 저서에서 루서 팔러 아이전하트(영어: Luther Pfahler Eisenhart, 1876~1965)가 이 조건을 "킬링 방정식"(영어: equations of Killing)이라고 지칭하였다.[8]:234, (70.2)

참고 문헌[편집]

  1. 권영헌; 윤달선 (2002). 《현대 기하학 입문》. 京文社. ISBN 978-89-7282535-7. 
  2. Chruściel, Piotr T.; Galloway, Gregory J.; Pollack, Daniel (2010년 10월). “Mathematical general relativity: a sampler”. 《Bulletin of the American Mathematical Society》 (영어) 47 (4): 567–638. Bibcode:2010arXiv1004.1016C. ISSN 0273-0979. MR 2721040. Zbl 1205.83002. arXiv:1004.1016. doi:10.1090/S0273-0979-2010-01304-5. 
  3. Wald, Robert M. (1984년 6월). 《General relativity》 (영어). University of Chicago Press. ISBN 978-022687033-5. Zbl 0549.53001. 
  4. Wald, Robert M. (1974년 9월 15일). “Black hole in a uniform magnetic field”. 《Physical Review D》 (영어) 10 (6): 1680–1685. ISSN 2470-0010. doi:10.1103/PhysRevD.10.1680. 
  5. Wess, Julius; Bagger, Jonathan (1992). 《Supersymmetry and supergravity》 (영어). Princeton University Press. Bibcode:1992susu.book.....W. ISBN 0-691-02530-4. 
  6. Freedman, Daniel Z.; Van Proeyen, Antoine (2012년 4월). 《Supergravity》 (영어). Cambridge University Press. Bibcode:2012supe.book.....F. ISBN 9780521194013. doi:10.1017/CBO9781139026833. 
  7. Killing, Wilhelm (1892). “Ueber die Grundlagen der Geometrie”. 《Journal für die reine und angewandte Mathematik》 (독일어) 109: 121–186. ISSN 0075-4102. JFM 24.0496.02. doi:10.1515/crll.1892.109.121. 
  8. Eisenhart, Luther Pfahler (1926). 《Riemannian geometry》 (영어). Princeton University Press. JFM 52.0721.01. 

관련 항목[편집]

외부 링크[편집]