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{{주석}}
{{주석}}
* {{책 인용|제목=Teichmüller Theory and Applications to Geometry, Topology, and Dynamics. Volume I: Teichmüller Theory|이름=John Hamal|성=Hubbard|출판사=Matrix Editions|url=http://matrixeditions.com/TeichmullerVol1.html|zbl=1102.30001|mr=2245223|isbn=978-0-9715766-2-9|날짜=2006|언어고리=en}}
* {{책 인용|제목=Teichmüller Theory and Applications to Geometry, Topology, and Dynamics. Volume I: Teichmüller Theory|이름=John Hamal|성=Hubbard|출판사=Matrix Editions|url=http://matrixeditions.com/TeichmullerVol1.html|zbl=1102.30001|mr=2245223|isbn=978-0-9715766-2-9|날짜=2006|언어고리=en}}
* {{책 인용|제목=An Introduction to Teichmüller Spaces|이름=Yoichi|성=Imayoshi|공저자=Masahiko Taniguchi|출판사=Springer|isbn=78-4-431-68176-2|doi=10.1007/978-4-431-68174-8|날짜=1992|언어고리=en}}
*{{저널 인용 | last=Bers | first=Lipman | title=Finite-dimensional Teichmüller spaces and generalizations | doi=10.1090/S0273-0979-1981-14933-8 | mr=621883 | year=1981 | journal=American Mathematical Society. Bulletin. New Series | volume=5 | issue=2 | pages=131–172}}
*{{저널 인용 | last=Bers | first=Lipman | title=Finite-dimensional Teichmüller spaces and generalizations | doi=10.1090/S0273-0979-1981-14933-8 | mr=621883 | year=1981 | journal=American Mathematical Society. Bulletin. New Series | volume=5 | issue=2 | pages=131–172}}
[[분류:곡면]]
[[분류:곡면]]
수학 에서, 타이히뮐러 공간 (영어 : Teichmüller space )은 주어진 (위상수학적) 곡면의 복소 구조 들의 모듈러스 공간 이다. 이는 자연스럽게 복소 구조 및 다양한 계량 들을 가진다.
역사 및 어원
오스발트 타이히뮐러(독일어 : Oswald Teichmüller )의 이름을 땄다.
정의
2차원 다양체
Σ
{\displaystyle \Sigma }
위에 복소 구조들의 집합을
J
{\displaystyle {\mathcal {J}}}
라고 하자. 여기에, 다음과 같은 동치관계 를 정의하자.
J
∼
ϕ
∗
J
∀
ϕ
∈
Homeo
0
(
Σ
)
{\displaystyle J\sim \phi ^{*}J\forall \phi \in \operatorname {Homeo} _{0}(\Sigma )}
여기서
Homeo
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {Homeo} (\Sigma )}
는 위상동형사상
ϕ
:
Σ
→
Σ
{\displaystyle \phi \colon \Sigma \to \Sigma }
들의 군 이며,
Homeo
0
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {Homeo} _{0}(\Sigma )}
는 그 가운데 단위원(항등함수 )을 포함하는 연결 성분 인 부분군이다. 이 동치관계에 대한 동치류
J
/
∼=
T
Σ
{\displaystyle {\mathcal {J}}/\sim ={\mathcal {T}}_{\Sigma }}
는 자연스럽게 유한차원 다양체 를 이루며, 또한 자연스러운 복소 구조 가 존재한다.
복소 구조의 모듈러스 공간 은
Homeo
0
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {Homeo} _{0}(\Sigma )}
대신
Homeo
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {Homeo} (\Sigma )}
를 사용하여 정의한다. 따라서,
0
→
Homeo
0
(
Σ
)
↪
Homeo
(
Σ
)
↠
MCG
(
Σ
)
→
0
{\displaystyle 0\to \operatorname {Homeo} _{0}(\Sigma )\hookrightarrow \operatorname {Homeo} (\Sigma )\twoheadrightarrow \operatorname {MCG} (\Sigma )\to 0}
이므로, 복소 구조의 모듈러스 공간은 타이히뮐러 공간에
MCG
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {MCG} (\Sigma )}
에 대한 몫공간 을 취한 오비폴드 다. 여기서
MCG
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {MCG} (\Sigma )}
는
Σ
{\displaystyle \Sigma }
의 사상류군 (영어 : mapping class )이다.
종수가
g
{\displaystyle g}
이고,
n
{\displaystyle n}
개의 점을 제거한 리만 곡면
Σ
g
,
n
{\displaystyle \Sigma _{g,n}}
의 타이히뮐러 공간을
T
g
,
n
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{g,n}}
으로 쓰며, 복소 모듈러스 공간을
M
g
,
n
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{g,n}}
이라고 쓴다. 즉,
M
g
,
n
=
T
g
,
n
/
MCG
(
Σ
g
,
n
)
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{g,n}={\mathcal {T}}_{g,n}/\operatorname {MCG} (\Sigma _{g,n})}
이다.
성질
차원
g
>
1
{\displaystyle g>1}
인 경우, 타이히뮐러 공간
T
g
,
n
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{g,n}}
의 차원은 다음과 같다.
dim
T
g
,
n
=
3
g
−
3
+
n
{\displaystyle \dim {\mathcal {T}}_{g,n}=3g-3+n}
이는 다음과 같이 유도할 수 있다. 종수
g
{\displaystyle g}
의 리만 곡면
Σ
g
{\displaystyle \Sigma _{g}}
의 모듈러스 공간
M
g
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{g}}
의 접공간은 반정칙 미분
∂
¯
{\displaystyle {\bar {\partial }}}
의 변형에 의하여 매개변수화된다. 즉,
∂
¯
↦
∂
¯
+
μ
∂
{\displaystyle {\bar {\partial }}\mapsto {\bar {\partial }}+\mu \partial }
의 꼴이다. 여기서
μ
∈
Γ
(
T
Σ
⊗
T
∗
Σ
)
{\displaystyle \mu \in \Gamma (T\Sigma \otimes T^{*}\Sigma )}
는 (1,1)-텐서장으로, 임의의
ξ
∈
Γ
(
T
Σ
)
{\displaystyle \xi \in \Gamma (T\Sigma )}
에 대하여
μ
{\displaystyle \mu }
와
μ
+
∂
¯
ξ
{\displaystyle \mu +{\bar {\partial }}\xi }
는 같은 복소 구조를 나타낸다. 따라서 복소 구조의 접공간 은 다음과 같다.
T
Σ
M
g
=
H
1
(
Σ
;
T
)
=
H
0
(
Σ
;
2
K
)
{\displaystyle T_{\Sigma }{\mathcal {M}}_{g}=H^{1}(\Sigma ;T)=H^{0}(\Sigma ;2K)}
여기서
T
=
T
+
Σ
{\displaystyle T=T^{+}\Sigma }
는
Σ
{\displaystyle \Sigma }
위의 정칙 벡터 다발들의 선다발의 인자 이다.
K
=
−
T
=
Ω
1
,
0
Σ
{\displaystyle K=-T=\Omega ^{1,0}\Sigma }
는 리만 곡면 의 표준 선다발 의 인자 이다.
두 번째 등식은 세르 쌍대성 에 의한 것이다.
리만-로흐 정리 에 따라,
dim
H
0
(
Σ
;
−
K
)
−
dim
H
0
(
Σ
;
2
K
)
=
−
deg
K
−
g
+
1
=
−
3
g
+
3
{\displaystyle \dim H^{0}(\Sigma ;-K)-\dim H^{0}(\Sigma ;2K)=-\deg K-g+1=-3g+3}
이다. 즉,
dim
M
g
=
dim
H
0
(
Σ
;
2
K
)
=
3
g
−
3
+
dim
H
0
(
Σ
;
T
)
{\displaystyle \dim {\mathcal {M}}_{g}=\dim H^{0}(\Sigma ;2K)=3g-3+\dim H^{0}(\Sigma ;T)}
이다. 여기서
dim
H
0
(
Σ
;
T
)
{\displaystyle \dim H^{0}(\Sigma ;T)}
는
Σ
{\displaystyle \Sigma }
의 자기미분동형군
Diff
(
Σ
)
{\displaystyle \operatorname {Diff} (\Sigma )}
의 차원이다.
g
>
1
{\displaystyle g>1}
이면 자기미분동형군은 더 이상 연속적이지 않으므로,
dim
M
=
3
g
−
3
{\displaystyle \dim {\mathcal {M}}=3g-3}
이다.
베유-페테르손 계량
타이히뮐러 공간 위에는 베유-페테르손 계량 (영어 : Weil–Petersson metric )이라는 켈러 구조 가 존재한다. 이는 사상류군 의 작용에 불변이며, 따라서 리만 곡면의 모듈러스 공간 (즉, 복소 구조 모듈러스 공간) 위에도 존재한다.[1]
이 경우, 임의의 접벡터
ψ
,
χ
∈
T
M
g
≅
H
0
(
Σ
;
K
)
{\displaystyle \psi ,\chi \in T{\mathcal {M}}_{g}\cong H^{0}(\Sigma ;K)}
에 대하여, 베유-페테르손 계량 은 다음과 같다.
⟨
ψ
,
χ
⟩
=
[
Σ
]
⌢
(
ψ
⌣
χ
)
=
∫
σ
ψ
∧
χ
{\displaystyle \langle \psi ,\chi \rangle =[\Sigma ]\frown (\psi \smile \chi )=\int _{\sigma }\psi \wedge \chi }
여기서 우변은 코호몰로지류를 미분 형식으로 나타낸 것이며, 동치류의 원소의 선택에 의존하지 않는다.
예
종수 0
종수가 0인 리만 곡면 은 리만 구면
C
^
=
C
∩
{
∞
^
}
{\displaystyle {\hat {\mathbb {C} }}=\mathbb {C} \cap \{{\hat {\infty }}\}}
이 유일하다. 즉, 복소 모듈러스 공간
M
0
=
{
∙
}
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{0}=\{\bullet \}}
은 하나의 점만을 포함한다.
타이히뮐러 공간
T
0
,
0
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{0,0}}
,
T
0
,
1
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{0,1}}
,
T
0
,
2
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{0,2}}
,
T
0
,
3
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{0,3}}
은 모두 하나의 점만을 포함한다. 이는 뫼비우스 변환 을 사용하여, 임의의 3개의 점을 다른 임의의 점으로 보낼 수 있기 때문이다. 즉, 서로 다른 3개의 점
z
1
,
z
2
,
z
3
∈
C
^
{\displaystyle z_{1},z_{2},z_{3}\in {\hat {\mathbb {C} }}}
이 주어진다면, 다음과 같은 뫼비우스 변환 을 사용해 이들을 각각
0
,
1
,
∞
^
∈
C
^
{\displaystyle 0,1,{\hat {\infty }}\in {\hat {\mathbb {C} }}}
로 보낼 수 있다.
z
↦
(
z
−
z
1
)
(
z
2
−
z
3
)
(
z
−
z
3
)
(
z
2
−
z
1
)
{\displaystyle z\mapsto {\frac {(z-z_{1})(z_{2}-z_{3})}{(z-z_{3})(z_{2}-z_{1})}}}
T
0
,
4
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{0,4}}
는 1차원으로, 복소 상반평면
H
{\displaystyle \mathbb {H} }
와 동형이다.
종수 1
타원 곡선의 모듈러스 공간은 상반평면 의 모듈러 군 작용 에 대한 몫공간 이며, 이는 기본 영역(회색으로 칠해진 영역)으로 나타낼 수 있다.
종수 1의 리만 곡면 은 (매끈한 복소) 타원 곡선 이다. 이 경우, 복소 구조 모듈러스 공간
M
0
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{0}}
은 상반평면
H
{\displaystyle \mathbb {H} }
에 다음과 같은 몫공간 을 취한 오비폴드 이다.
z
∼
a
z
+
b
c
z
+
d
{\displaystyle z\sim {\frac {az+b}{cz+d}}}
(
(
a
b
c
d
)
∈
SL
(
2
,
Z
)
{\displaystyle {\begin{pmatrix}a&b\\c&d\end{pmatrix}}\in \operatorname {SL} (2,\mathbb {Z} )}
이 경우, 사상류군
MCG
(
T
2
)
=
SL
(
2
,
Z
)
/
(
M
∼
−
M
)
=
PSL
(
2
,
Z
)
=
Γ
{\displaystyle \operatorname {MCG} (T^{2})=\operatorname {SL} (2,\mathbb {Z} )/(M\sim -M)=\operatorname {PSL} (2,\mathbb {Z} )=\Gamma }
은 모듈러 군 이라고 한다. 이 경우 타이히뮐러 공간은 물론
T
1
,
0
=
H
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{1,0}=\mathbb {H} }
이다.
이 몫공간은 다음과 같은 기본 영역 (基本領域, 영어 : fundamental domain )으로 나타낼 수 있다.
R
=
{
z
∈
H
:
|
z
|
>
1
,
|
Re
z
|
<
1
/
2
}
{\displaystyle R=\{z\in \mathbb {H} \colon |z|>1,|\operatorname {Re} z|<1/2\}}
타원 곡선 모듈러스 공간
M
1
≅
H
/
Γ
{\displaystyle {\mathcal {M}}_{1}\cong \mathbb {H} /\Gamma }
는 위상수학적으로
R
2
{\displaystyle \mathbb {R} ^{2}}
와 위상동형 이다. 여기에 서스턴 콤팩트화(Thurston compactification)을 통해
S
2
{\displaystyle S^{2}}
와 위상동형 인 콤팩트화 모듈러스 공간
M
^
1
{\displaystyle {\hat {\mathcal {M}}}_{1}}
을 정의할 수 있다. 이 경우, 추가된 점은 기본 영역에서
z
=
+
i
∞
{\displaystyle z=+i\infty }
에 해당한다.
이 경우, 위상동형사상은 j-불변량
j
:
M
^
1
→
C
^
{\displaystyle j\colon {\hat {\mathcal {M}}}_{1}\to {\hat {\mathbb {C} }}}
으로 주어진다.
T
1
,
0
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{1,0}}
,
T
1
,
1
{\displaystyle {\mathcal {T}}_{1,1}}
은 모두 복소 상반평면
H
{\displaystyle \mathbb {H} }
와 동형이다.
종수 2 이상
종수 2 이상의 경우, 차원 공식에 따라서 복소 모듈러스 공간 및 타이히뮐러 공간은 유한차원이다. 이 경우, 그 사상류군 은 타이히뮐러 모듈러 군 (영어 : Teichmüller modular group )이라고 한다.
참고 문헌