이론물리학에서, 중력광자 (重力光子, 영어 : graviphoton 그래비포톤[* ] )는 중력자 와 연관된 벡터 게이지 보손 이다.
칼루차-클라인 이론에서의 중력광자 [ 편집 ]
칼루차-클라인 이론 에서는 일반적으로 고차원의 중력장 성분 중 일부가 4차원에서 벡터 입자를 이룬다. 이런 입자들을 중력광자 라고 한다. 예를 들어, 가장 간단한, 5차원 시공간을 4차원으로 축소하는 경우를 생각해 보자. 이 경우 5차원 중력장
G
M
N
{\displaystyle G_{MN}}
을 다음과 같은 4차원 성분으로 분해할 수 있다.
G
M
N
=
(
G
μ
ν
G
μ
4
G
4
μ
G
44
)
{\displaystyle G_{MN}={\begin{pmatrix}G_{\mu \nu }&G_{\mu 4}\\G_{4\mu }&G_{44}\end{pmatrix}}}
여기서
M
,
N
=
0
,
1
,
2
,
3
,
4
{\displaystyle M,N=0,1,2,3,4}
이고,
μ
,
ν
=
0
,
1
,
2
,
3
{\displaystyle \mu ,\nu =0,1,2,3}
이다. 즉,
G
μ
ν
{\displaystyle G_{\mu \nu }}
는 4차원 계량 텐서 (중력자)이다. 또한,
G
μ
4
=
G
4
μ
=
A
μ
{\displaystyle G_{\mu 4}=G_{4\mu }=A_{\mu }}
는 4차원 벡터장을 이루는데, 이를 중력광자라고 한다.
G
44
{\displaystyle G_{44}}
는 간혹 라디온 이라고 불리는 4차원 스칼라장을 이룬다.
고차원에서의 미분동형사상 게이지 대칭은 4차원에서 중력광자의 양-밀스 게이지 대칭으로 나타난다. 즉, 중력광자는 게이지 보손 을 이룬다.
확장 초대칭에서의 중력광자 [ 편집 ]
4차원
N
=
2
{\displaystyle {\mathcal {N}}=2}
초중력 이론에서, 중력자 초다중항 은 중력자 와 그래비티노 말고도, 벡터장과 스칼라장을 포함한다. (즉,
N
=
2
{\displaystyle {\mathcal {N}}=2}
중력자 초다중항은
N
=
1
{\displaystyle {\mathcal {N}}=1}
중력자 초다중항과
N
=
1
{\displaystyle {\mathcal {N}}=1}
벡터 초다중항으로 이루어져 있다.) 중력자 초다중항에 포함된 벡터장을 중력광자라고 한다.
4차원 확장 초대칭 이론은 대개 고차원 초대칭 이론을 칼루차-클라인 이론 으로 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우 (확장 초대칭) 중력광자는 대개 칼루차-클라인 중력광자와 같다.
같이 보기 [ 편집 ]
정립된 이론 다른 고전적 중력 이론 양자 중력 제안된 이론
기본 입자
페르미 입자
보스 입자 미관측 입자
대통일 이론 등초대칭짝
게이지노 스페르미온
스쿼크 (스칼라 위 쿼크 , 스칼라 아래 쿼크 , 스칼라 맵시 쿼크 , 스칼라 기묘 쿼크 , 스칼라 꼭대기 쿼크 , 스칼라 바닥 쿼크 )
슬렙톤 (스엘렉트론 , 스뮤온 , 스타우온 , 스뉴트리노 , 스뮤온 스뉴트리노 , 스타우 스뉴트리노 )
양자 중력 및 끈 이론 기타
합성 입자
준입자 목록