하이젠베르크 군: 두 판 사이의 차이
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[[심플렉틱 벡터공간]] <math>(V,\omega)</math>가 주어졌다고 하자. 그렇다면 집합 <math>V\times\mathbb R</math>에 다음과 같은 군 연산을 주자. |
[[심플렉틱 벡터공간]] <math>(V,\omega)</math>가 주어졌다고 하자. 그렇다면 집합 <math>V\times\mathbb R</math>에 다음과 같은 군 연산을 주자. |
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:<math>(\mathbf u,s)\cdot(\mathbf v,t)=(\mathbf u+\mathbf v,s+t+\omega(\mathbf u,\mathbf v)/2)</math> |
:<math>(\mathbf u,s)\cdot(\mathbf v,t)=(\mathbf u+\mathbf v,s+t+\omega(\mathbf u,\mathbf v)/2)</math> |
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이는 [[군 (수학)|군]]의 공리들을 만족시킴을 보일 수 있다. 이 군을 ''V''에 대한 '''하이젠베르크 군''' <math>H(V)</math>라고 한다. 이는 ([[아벨 군]]으로서의) <math>V</math>의 [[중심확대]]이다. 즉, 다음과 같은 [[ |
이는 [[군 (수학)|군]]의 공리들을 만족시킴을 보일 수 있다. 이 군을 ''V''에 대한 '''하이젠베르크 군''' <math>H(V)</math>라고 한다. 이는 ([[아벨 군]]으로서의) <math>V</math>의 [[중심확대]]이다. 즉, 다음과 같은 [[군 (수학)|군]]들의 [[짧은 완전열]]이 존재한다. |
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:<math>0\to\mathbb R\xrightarrow{t\mapsto(\mathbf0,t)}H(V)\xrightarrow{(\mathbf v,t)\mapsto\mathbf v}V\to0</math> |
:<math>0\to\mathbb R\xrightarrow{t\mapsto(\mathbf0,t)}H(V)\xrightarrow{(\mathbf v,t)\mapsto\mathbf v}V\to0</math> |
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보통 <math>V</math>가 명시되어 있지 않은 경우, <math>n=1</math>인 경우에 해당한다. 즉, <math>H_3(\mathbb R)\subset\operatorname{GL}(3;\mathbb R)</math>를 의미한다. |
보통 <math>V</math>가 명시되어 있지 않은 경우, <math>n=1</math>인 경우에 해당한다. 즉, <math>H_3(\mathbb R)\subset\operatorname{GL}(3;\mathbb R)</math>를 의미한다. |
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== 리 대수 == |
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하이젠베르크 군 <math>H_{2n+1}</math>의 [[리 대수]] <math>\mathfrak h_{2n+1}</math>는 다음과 같은 꼴의 행렬들로 구성된다. |
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:<math>\begin{pmatrix} |
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0&\mathbf a&c\\ |
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0&0_{n\times n}&\mathbf b\\ |
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0&0&0 |
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\end{pmatrix}\in\mathfrak h_{2n+1}</math> |
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이 경우, [[행렬 지수 함수]]는 다음과 같다. |
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:<math>\exp\begin{pmatrix} |
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0&\mathbf a&c\\ |
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0&0_{n\times n}&\mathbf b\\ |
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0&0&0 |
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\end{pmatrix}=\begin{pmatrix} |
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1&\mathbf a&c+(\mathbf a\cdot\mathbf b)/2\\ |
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0&I_{n\times n}&\mathbf b\\ |
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\end{pmatrix}</math> |
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<math>\mathfrak h_{2n+1}</math>에 다음과 같은 [[기저 (선형대수학)|기저]]를 잡자. |
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:<math>P_i=\begin{pmatrix}0&e_i^\top&0\\0&0_{n\times n}&0\\0&0&0\end{pmatrix}</math> |
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:<math>Q_i=\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0_{n\times n}&e_i\\0&0&0\end{pmatrix}</math> |
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:<math>C=\begin{pmatrix}0&0&1\\0&0_{n\times n}&0\\0&0&0\end{pmatrix}</math> |
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그렇다면 <math>\mathfrak h_{2n+1}</math>의 [[리 괄호]]는 다음과 같다. |
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:<math>[P_i,Q_i]=\delta_{ij}C</math> |
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:<math>[P_i,C]=[Q_i,C]=0</math> |
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== 표현론 == |
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하이젠베르크 군의 [[군 표현론]]은 [[스톤-폰 노이만 정리]]에 따라 주어진다. 이 정리에 따라, 하이젠베르크 군 <math>H_{2n+1}</math>의 비자명 유니터리 [[기약표현]]은 (몇 가지의 기술적인 조건을 충족시킨다면) <math>L^2(\mathbb R^n)</math> 위의 다음과 같은 표현 <math>\rho_{\hbar}</math>와 동형이다. |
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:<math>\rho_\hbar\begin{pmatrix} |
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1&p&t+pq/2\\ |
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0&I_{n\times n}&q\\ |
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0&0&1 |
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\end{pmatrix}\colon\psi(x)\mapsto\exp(i(qx+\hbar(t+pq)/2))\psi(x+\hbar p)</math> |
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이를 리 대수 <math>\mathfrak h_{2n+1}</math>에 대하여 표기하면 다음과 같다. |
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:<math>P_i\psi(x)=\hbar\frac{\partial}{\partial x_i}\psi(x)</math> |
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:<math>Q_i\psi(x)=ix_i\psi(x)</math> |
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:<math>C\psi(x)=i\hbar\psi(x)</math> |
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== 참고 문헌 == |
== 참고 문헌 == |
2014년 1월 6일 (월) 10:35 판
수학에서, 하이젠베르크 군(Heisenberg群, 영어: Heisenberg group)은 리 군의 하나이다. 양자역학에서 쓰인다.
정의
심플렉틱 벡터공간 가 주어졌다고 하자. 그렇다면 집합 에 다음과 같은 군 연산을 주자.
이는 군의 공리들을 만족시킴을 보일 수 있다. 이 군을 V에 대한 하이젠베르크 군 라고 한다. 이는 (아벨 군으로서의) 의 중심확대이다. 즉, 다음과 같은 군들의 짧은 완전열이 존재한다.
만약 가 유한차원이라면, 하이젠베르크 군 를 행렬군으로 나타낼 수 있다. 이고, 또한
라고 하자. 그렇다면 를 다음과 같은 꼴의 행렬들의 군으로 생각할 수 있다.
보통 가 명시되어 있지 않은 경우, 인 경우에 해당한다. 즉, 를 의미한다.
리 대수
하이젠베르크 군 의 리 대수 는 다음과 같은 꼴의 행렬들로 구성된다.
이 경우, 행렬 지수 함수는 다음과 같다.
에 다음과 같은 기저를 잡자.
그렇다면 의 리 괄호는 다음과 같다.
표현론
하이젠베르크 군의 군 표현론은 스톤-폰 노이만 정리에 따라 주어진다. 이 정리에 따라, 하이젠베르크 군 의 비자명 유니터리 기약표현은 (몇 가지의 기술적인 조건을 충족시킨다면) 위의 다음과 같은 표현 와 동형이다.
이를 리 대수 에 대하여 표기하면 다음과 같다.
참고 문헌
- Binz, Ernst; Sonja Pods (2008). 《Geometry of Heisenberg groups》. American Mathematical Society. ISBN 978-0-8218-4495-3.
- Thangavelu, Sundaram (1998). 《Harmonic analysis on the Heisenberg group》. Progress in Mathematics 159. Birkhäuser. doi:10.1007/978-1-4612-1772-5. ISBN 978-1-4612-7275-5.
- Howe, Roger Evans (1980). “On the role of the Heisenberg group in harmonic analysis”. 《Bulletin of the American Mathematical Society》 3 (2): 821. doi:10.1090/S0273-0979-1980-14825-9. ISSN 0273-0979. MR 578375. Zbl 0442.43002.