조자이-글래쇼 모형

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양자장론에서, 조자이 글래쇼 모형(Georgi–Glashow model)은 하워드 조자이셸던 글래쇼가 제창한 대통일 이론의 하나다. 표준 모형의 대칭군 SU(3)×SU(2)×U(1)을 단순리군 SU(5)로 확장한다. SU(5)는 대통일 눈금에서 자발대칭파괴로 인하여 표준 모형 대칭군으로 깨진다.

조자이 글래쇼 모형은 렙톤쿼크를 하나의 기약표현으로 나타낸다. 따라서 바리온 수(B)와 렙톤 수(L)를 보존하지 않지만, 바리온 수와 렙톤 수의 차 (BL)는 보존한다. 이에 따라 양성자 붕괴가 일어난다. 조자이 글래쇼 모형(의 가장 단순한 꼴)에 따른 양성자 붕괴는 실험적으로 반증되었으나, 이를 확장하여 양성자의 평균 수명이 더 긴 모형도 있다. 이 말고도, 조자이 글래쇼 모형은 이중항/삼중항 나뉨 문제(doublet-triplet splitting problem)를 가진다.

조자이 글래쇼 모형은 조자이 얄스코그 질량 관계 (Georgi-Jarlskog mass relation)을 예측한다. 이는 미국의 하워드 조자이와 스웨덴의 세실리아 얄스코그(Cecilia Jarlskog)가 발견하였다. 이 관계는 1세대의 입자의 질량 관계를 비교적 정확히 예측하나, 다른 세대에는 들어맞지 않는다.

정의[편집]

SU(5) 모형의 장
장 (1세대) 로렌츠 표현 SU(5) 표현
위 반쿼크와 렙톤 (½,0) 5
쿼크, 아래 반쿼크와 양전자 (½,0) 10
중성미자 (½,0) 1
표준 모형힉스 보손 (0,0) 5
약한 초전하 (SU(5)를 깸) (0,0) 24
게이지 보존 (½,½) 24

대통일군의 깨짐[편집]

조자이-글래쇼 모형의 게이지 군인 SU(5)은 힉스 메커니즘과 유사한 방법으로 깨진다. 여기서의 힉스 장은 SU(5)의 딸림표현 (24)을 따르는 스칼라장이다. 이 스칼라장이 약한 초전하 생성자 Y에 비례하는 진공 기댓값을 가진다고 하자.

\frac{Y}{2}=\operatorname{diag}\left(-1/3, -1/3, -1/3, 1/2, 1/2\right)

이렇게 하면 힉스 메커니즘에 의하여 SU(5)는 Y과 교환하는 부분군으로 깨진다. 이 군은 표준 모형의 대칭군이다([SU(3)×SU(2)×U(1)_Y]/Z6).

표준 모형의 대칭군에 대해 딸림표현의 힉스 장은 다음과 같이 변환한다.

24\rightarrow (8,1)_0\oplus (1,3)_0\oplus (1,1)_0\oplus (3,2)_{-\frac{5}{6}}\oplus (\bar{3},2)_{\frac{5}{6}}.

이는 표준 모형의 게이지 보존에 해당한다.

페르미온[편집]

표준 모형의 페르미온은 조자이-글래쇼 모형에서 다음과 같이 나타내어진다. (왼손잡이) 페르미온은 5 (아래 꼴의 반쿼크와 렙톤), 10 (쿼크, 위 꼴의 반쿼크, 전자 꼴의 반렙톤), 그리고 (만약 오른손잡이 중성미자가 실재한다면) 1 (반중성미자)로 나타내어진다. 이들은 표준 모형의 대칭군에 따르면 다음과 같이 변화한다.

\bar{5}\rightarrow (\bar{3},1)_{\frac{1}{3}}\oplus (1,2)_{-\frac{1}{2}} (dc, l)
10\rightarrow (3,2)_{\frac{1}{6}}\oplus (\bar{3},1)_{-\frac{2}{3}}\oplus (1,1)_1 (q, uc, ec)
1\rightarrow (1,1)_0c)

물론 표준 모형에서와 같이 각 장이 세대를 따라 3개의 복사본이 필요하다.

예측[편집]

양성자 붕괴[편집]

조자이-글래쇼 모형은 가장 단순한 꼴로는 양성자의 평균 수명을 약 1030년으로 예측하나, 이는 실험으로 반증되었다. 가장 단순한 모형을 수정하여 양성자 수명을 늘릴 수 있다.

자기홀극[편집]

호모토피군

\pi_2\left(\frac{SU(5)}{[SU(3)\times SU(2)\times U(1)_Y]/\mathbb{Z}_6}\right)=\mathbb{Z}

에 따라 조자이-글래쇼 모형은 엇호프트-폴랴코프 자기 홀극을 지닌다.

질량 관계[편집]

가장 간단한 SU(5) 모형에서는 높은 에너지에서 다음과 같은 질량 관계를 얻는다.

m_b=m_\tau
m_s=m_\mu
m_e=m_d

물론 낮은 에너지에서는 재규격화군에 의하여 상수의 값이 바뀌지만, 다음의 관계식은 남는다.

m_e/m_\mu=m_d/m_s
m_\mu/m_\tau=m_s/m_b

이 관계식은 실험 결과와 불합치하는데, 이는 가벼운 입자 (e, d, µ, s)의 경우 대통일 눈금 밖의 (플랑크 눈금의) 효과에 영향을 더 많이 받기 때문이라고 추측한다.

조자이와 세실리아 얄스코그는 이를 수정하여 질량 관계를 높은 에너지에서

m_b=m_\tau
m_\mu=3m_s
m_e=m_d/3

이라는 관계식을 얻는데, 이는 대략 실험 결과와 맞아떨어진다.

참고 문헌[편집]